보렐-칸텔리 보조정리는 (제1) 보렐-칸텔리 보조정리 (영어 : (first) Borel–Cantelli lemma )와 제2 보렐-칸텔리 보조정리 (영어 : second Borel–Cantelli lemma )로 구성된다.
확률 공간
(
Ω
,
F
,
Pr
)
{\displaystyle (\Omega ,{\mathcal {F}},\operatorname {Pr} )}
속 사건의 열
(
A
i
)
i
=
1
∞
⊂
F
{\displaystyle (A_{i})_{i=1}^{\infty }\subset {\mathcal {F}}}
에 대하여, 다음이 성립한다.
(제1 보렐-칸텔리 보조정리) 만약
∑
i
=
1
∞
Pr
(
A
i
)
<
∞
{\displaystyle \sum _{i=1}^{\infty }\operatorname {Pr} (A_{i})<\infty }
라면,
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
=
0
{\displaystyle \operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)=0}
이다.
(제2 보렐-칸텔리 보조정리) 만약
∑
i
=
1
∞
Pr
(
A
i
)
=
∞
{\displaystyle \sum _{i=1}^{\infty }\operatorname {Pr} (A_{i})=\infty }
이며
(
A
i
)
i
=
1
∞
{\displaystyle (A_{i})_{i=1}^{\infty }}
가 독립 이라면,
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
=
1
{\displaystyle \operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)=1}
이다.
증명 1: 가정 및 확률 측도 의 성질에 따라
0
=
lim
n
→
∞
∑
i
=
n
∞
Pr
(
A
i
)
≥
lim
n
→
∞
Pr
(
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
=
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
{\displaystyle 0=\lim _{n\to \infty }\sum _{i=n}^{\infty }\operatorname {Pr} (A_{i})\geq \lim _{n\to \infty }\operatorname {Pr} \left(\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)=\operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)}
이다. 따라서
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
=
0
{\displaystyle \operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)=0}
이다.
증명 2: 다음과 같은, 확장된 실수 값의 확률 변수 를 정의하자.
N
=
∑
i
=
1
∞
1
A
i
{\displaystyle N=\sum _{i=1}^{\infty }1_{A_{i}}}
그렇다면 단조 수렴 정리 에 따라 다음이 성립한다.
∞
>
∑
i
=
1
∞
Pr
(
A
i
)
=
E
(
N
)
≥
∞
⋅
Pr
(
N
=
∞
)
=
∞
⋅
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
{\displaystyle \infty >\sum _{i=1}^{\infty }\operatorname {Pr} (A_{i})=\operatorname {E} (N)\geq \infty \cdot \operatorname {Pr} (N=\infty )=\infty \cdot \operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)}
따라서
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
=
0
{\displaystyle \operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)=0}
이다.
제2 보렐-칸텔리 보조정리는 다음과 같이 일반화할 수 있다.
확률 공간
(
Ω
,
F
,
Pr
)
{\displaystyle (\Omega ,{\mathcal {F}},\operatorname {Pr} )}
속 사건의 열
(
A
i
)
i
=
1
∞
⊂
F
{\displaystyle (A_{i})_{i=1}^{\infty }\subset {\mathcal {F}}}
에 대하여,
L
=
lim inf
n
→
∞
∑
i
,
j
=
1
n
Pr
(
A
i
∩
A
j
)
(
∑
i
=
1
n
Pr
(
A
i
)
)
2
{\displaystyle L=\liminf _{n\to \infty }{\frac {\sum _{i,j=1}^{n}\operatorname {Pr} (A_{i}\cap A_{j})}{\left(\sum _{i=1}^{n}\operatorname {Pr} (A_{i})\right)^{2}}}}
라고 하자. 그렇다면, 다음이 성립한다.[ 2]
L
≥
1
{\displaystyle L\geq 1}
만약
∑
i
=
1
∞
Pr
(
A
i
)
=
∞
{\displaystyle \sum _{i=1}^{\infty }\operatorname {Pr} (A_{i})=\infty }
라면,
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
≥
1
/
L
{\displaystyle \operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)\geq 1/L}
이다.
특히, 만약
L
<
∞
{\displaystyle L<\infty }
라면 위 확률은 0보다 크다.
특히, 만약
L
=
1
{\displaystyle L=1}
이라면 위 확률은 1이다.[ 1] :88, §[1.]6, Theorem 6.3
만약
∑
i
=
1
∞
Pr
(
A
i
)
=
∞
{\displaystyle \sum _{i=1}^{\infty }\operatorname {Pr} (A_{i})=\infty }
이며
(
A
i
)
i
=
1
∞
{\displaystyle (A_{i})_{i=1}^{\infty }}
가 쌍마다 독립 이라면,
L
=
1
{\displaystyle L=1}
이다.[ 1] :89, §[1.]6, Example 6.4 따라서 코첸-스톤 부등식은 제2 보렐-칸텔리 보조정리를 일반화한다.
확률 공간
(
Ω
,
F
,
Pr
)
{\displaystyle (\Omega ,{\mathcal {F}},\operatorname {Pr} )}
속 사건의 열
(
A
i
)
i
=
1
∞
⊂
F
{\displaystyle (A_{i})_{i=1}^{\infty }\subset {\mathcal {F}}}
및 임의의 실수
H
∈
R
{\displaystyle H\in \mathbb {R} }
에 대하여,
α
H
=
lim inf
n
→
∞
∑
1
≤
i
<
j
≤
n
(
Pr
(
A
i
∩
A
j
)
−
H
Pr
(
A
i
)
Pr
(
A
j
)
)
(
∑
i
=
1
n
Pr
(
A
i
)
)
2
{\displaystyle \alpha _{H}=\liminf _{n\to \infty }{\frac {\sum _{1\leq i<j\leq n}(\operatorname {Pr} (A_{i}\cap A_{j})-H\operatorname {Pr} (A_{i})\operatorname {Pr} (A_{j}))}{\left(\sum _{i=1}^{n}\operatorname {Pr} (A_{i})\right)^{2}}}}
라고 하자. 그렇다면, 만약
∑
i
=
1
∞
Pr
(
A
i
)
=
∞
{\displaystyle \sum _{i=1}^{\infty }\operatorname {Pr} (A_{i})=\infty }
라면,
Pr
(
⋂
n
=
1
∞
⋃
i
=
n
∞
A
i
)
≥
1
/
(
H
+
2
α
H
)
{\displaystyle \operatorname {Pr} \left(\bigcap _{n=1}^{\infty }\bigcup _{i=n}^{\infty }A_{i}\right)\geq 1/(H+2\alpha _{H})}
이다.[ 4]
특히, 코첸-스톤 부등식은
H
=
0
{\displaystyle H=0}
인 특수한 경우이다.
에밀 보렐 과 프란체스코 파올로 칸텔리(이탈리아어 : Francesco Paolo Cantelli )가 제시하였다.
사이먼 버나드 코첸(영어 : Simon Bernhard Kochen )과 찰스 졸 스톤(영어 : Charles Joel Stone )이 한 가지 일반화를 제시하였다.[ 2] 발렌틴 블라디미로비치 페트로프(러시아어 : Валентин Владимирович Петров )는 보다 더 일반적인 결과를 내놓았다.[ 3] [ 4]