천-페이턴 인자

천-페이턴 인자(陳-Paton 因子, 영어: Chan–Paton factor)는 열린 끈의 끝에 붙어 있는 자유도이다.^[1] 겹친 D-막에 의하여 생긴 자유도로 해석할 수 있다. 끈 이론에서 게이지 대칭을 도입하는 한 방법이다.

전개

가향 열린 끈의 경우 끈의 끝에 정수 $\{1,2,\dots ,N\}$ 값을 가질 수 있는 자유도가 있다고 하자. 그렇다면 이를 한쪽 끝에는 기본 표현 N, 다른 끝에는 반기본 표현 N이라고 생각할 수 있다. 이에 따라 총 $N^{2}$ 개의 게이지 장 $A_{ij}$ 가 존재하게 되고, 이들은 유니터리 군 U( $N$ )을 이룬다.

비가향 열린 끈의 경우, 방향 역전(orientation reversal) 연산자에 대하여 대칭이거나 반대칭일 수 있다. 대칭일 경우엔 총 $N(N+1)/2$ 가지가 가능하므로 ( $N$ 이 짝수일 경우) 심플렉틱 군 $\operatorname {USp} (N)$ 을 이루며, 반대칭일 경우엔 총 $N(N-1)/2$ 가지가 가능하므로 특수직교군 $\operatorname {SO} (N)$ 을 이룬다.

비가향 게이지 군의 유도

비가향 게이지 군은 다음과 같이 유도할 수 있다.^[2] $N$ 개의 D-막이 겹쳐 있다고 하자. 비가향 열린 끈의 경우, 끈의 상태는 방향 역전 연산자 $\Omega$ 에 대하여 불변하여야 한다. 방향 역전 연산자는 진동 모드의 방향을 바꾸고,

\Omega \colon \alpha _{n}\mapsto (-1)^{n}\alpha _{n}

또한 천-페이턴 인자 $\lambda _{ij}$ 를 다음과 같이 바꾼다.

\Omega \colon \lambda \mapsto (\gamma \lambda \gamma ^{-1})^{T}

.

여기서 $\gamma$ 는 임의의 행렬이다.

$\Omega$ 는 천-페이턴 인자뿐만 아니라, 끈의 진동 모드의 방향을 바꾸지만, $\Omega ^{2}$ 는 순수하게 천-페이턴 인자에만 작용한다. 비가향 열린 끈의 상태는 $\Omega$ 에 불변하여야 하는데, $\Omega$ 의 경우 $\lambda$ 가 달라져도 진동 모드의 방향이 바뀌어 불변일 수 있지만, $\Omega ^{2}$ 의 경우 $\lambda$ 에만 작용하므로 $\Omega ^{2}(\lambda )=(\lambda ^{T})^{-1}\gamma \lambda \gamma ^{-1}\lambda ^{T}=\lambda$ 이어야 한다. 즉, $\gamma ^{T}=\pm \gamma$ 이어야 한다. 이에 따라, $\gamma$ 는 대칭행렬이거나 반대칭행렬이다.

$\gamma$ 가 대칭행렬일 경우를 생각해 보자. 이 경우, 기저를 재정의하여 $\gamma =1$ (단위행렬)로 놓을 수 있다. 이 경우, 천-페이턴 인자 $\lambda$ 가 대칭이면 방향 역전에 따라 부호가 바뀌지 않고, 반대칭이면 방향 역전에 따라 부호가 바뀐다. 비가향 끈 이론에서 모든 상태는 방향 역전에 따라 바뀌지 않아야 하는데, 게이지 보손 상태 $\alpha _{1}^{\mu }|0,\lambda \rangle$ 의 경우 진동 모드 $\alpha _{1}$ 에 의하여 부호가 바뀌므로 천-페이턴 인자 $\lambda$ 가 $N\times N$ 반대칭 행렬이어야 한다. 반대칭 행렬은 직교군 $SO(N)$ 의 리 대수이므로, 이 경우 게이지 군은 $SO(N)$ 이다.

$\gamma$ 가 반대칭행렬일 경우를 생각해 보자. 이 경우, $\gamma$ 는 가역 반대칭행렬이므로 $N$ 은 짝수다. 기저를 재정의하여

\gamma ={\begin{pmatrix}0&I_{N/2}\\-I_{N/2}&0\end{pmatrix}}

으로 놓을 수 있다. 여기서 $I_{N/2}$ 는 $N/2\times N/2$ 단위행렬이다. 이 경우, 천-페이턴 인자 $\lambda$ 가 해밀턴 행렬(Hamiltonian matrix, $\gamma \lambda$ 가 대칭행렬인 경우))이면 방향 역전 아래 부호가 바뀌고, 반해밀턴 행렬(anti-Hamiltonian matrix, $\gamma \lambda$ 가 반대칭행렬인 경우)이면 부호가 바뀌지 않는다. 게이지 보손 상태의 경우 방향 역전 아래 진동 모드의 부호가 바뀌므로, 천-페이턴 인자의 부호도 바뀌어야 한다. 따라서 이 경우 게이지 보손의 천-페이턴 인자는 해밀턴 행렬이다. 해밀턴 행렬들은 심플렉틱 군의 리 대수를 이루므로, 이 경우 게이지 군은 $\operatorname {USp} (N)$ 이다.

역사

잭 페이턴(영어: Jack E. Paton)과 천홍모(중국어 정체자: 陳匡武, 간체자: 陈匡武, 병음: Chén Kuāngwŭ 천쾅우^[*], 영어: Hong-Mo Chan)가 1969년에 도입하였다.^[3] 페이턴과 천은 원래 중간자를 설명하려고 천-페이턴 인자를 도입하였다. 중간자를 끝에 쿼크가 달려 있는 열린 끈으로 본다면 쿼크의 색을 나타내는 자유도가 필요했기 때문이다.

각주

↑ Bianchi, Massimo (2004). 〈Chan–Paton Factor〉. 《Concise Encyclopedia of Supersymmetry and Noncommutative Structures in Mathematics and Physics》. Houten: Springer. 85쪽. doi:10.1007/1-4020-4522-0_90. ISBN 978-1-4020-1338-6.
↑ Polchinski, pp. 189
↑ Jack E. Paton, Chan Hong-Mo (1969). “Generalized Veneziano model with isospin”. 《Nuclear Physics B》 10 (3): 516–520. doi:10.1016/0550-3213(69)90038-8.

Johnson, Clifford V. (2003). 《D-Branes》 (영어). Cambridge University Press. doi:10.1017/CBO9780511606540. ISBN 0-521-80912-6.

[1] Bianchi, Massimo (2004). 〈Chan–Paton Factor〉. 《Concise Encyclopedia of Supersymmetry and Noncommutative Structures in Mathematics and Physics》. Houten: Springer. 85쪽. doi:10.1007/1-4020-4522-0_90. ISBN 978-1-4020-1338-6.

[2] Polchinski, pp. 189

[3] Jack E. Paton, Chan Hong-Mo (1969). “Generalized Veneziano model with isospin”. 《Nuclear Physics B》 10 (3): 516–520. doi:10.1016/0550-3213(69)90038-8.

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